單色儀的調節(jié)和使用

時間：2021-11-07 14:31:49 資料我要投稿

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單色儀的調節(jié)和使用

院系：07023

姓名：王曦澤

學號：PB07210077

實驗目的：了解光柵單色儀的原理、結構和使用方法，通過測量鎢燈、鈉燈和

汞燈的光譜了解單色儀的特點。

實驗原理：

一、光柵單色儀的結構和原理

圖1 光柵單色儀的分光系統(tǒng)

光柵單色儀的分光系統(tǒng)如圖1所示，光源或照明系統(tǒng)發(fā)出的光束均勻地照亮在

入射狹縫S1上，S1位于離軸拋物鏡M1的焦平面上，光通過M1變成平行光照射到光柵上，再經過光柵衍射返回到M1，經過M2會聚到出射狹縫S2，由于光柵的分光作用，從S2出射的光為單色光。當光柵轉動時，從S2出射的光由短波到長波依次出現(xiàn)。

當入射光與光柵面的法線N 的方向的夾角為φ（見圖2）時，光柵的閃耀角為θb（光柵面和光柵刻槽面的夾角，因此也是刻槽面法線和光柵面法線N和n之間的夾角）。取一級衍射項時，對于入射角為φ，而衍射角為θ時，光柵方程式為：

d(sinφ＋sinθ)= λ

因此當光柵位于某一個角度時（φ、θ一定），波長λ與d成正比，角度的符號規(guī)定由法線方向向光線方向旋轉順時針為正，逆時針為負。幾何光學的方向為閃耀方向，所以可以算出不同入射角時的閃耀波長，由于幾何光學方向為入射角等于反射角的方向，即，φ-θb=-θ-(-θb)，所以有，θ=2θb-φ，光柵方程式改為，

d(sinφ+sin(2θb-φ))=λ

本次實驗所用光柵，為每毫米1200條刻痕，一級光譜范圍為380nm—1000nm, 刻劃尺寸為64?64mm2。當光柵面與入射平行光垂直時，閃耀波長為

570nm。由于此時入射角φ＝0，求得θb=21.58 ，再代入光柵方程式可以求得當入射角改變時實現(xiàn)不同波長光的閃耀，如φ=5 ,10 ,30 時，λ＝587nm，600.5nm，606.3 nm。

3 狹縫是單色儀的關鍵部件，它的寬度范圍是0—3mm，每格為0.005mm

a/an

圖3 狹縫寬度與光譜寬度的關系曲線

a/an

圖5 狹縫寬度與光譜分辨率及光譜強度的關系曲線

儀器不工作時狹縫開啟寬度應放在最小的位置。在調節(jié)狹縫寬度時切記不要用力過猛和過快，要仔細緩慢的調到所要求的值。狹縫應該調到它的最佳寬度，為了說明這個問題先作一定的假設，設照明狹縫的光是完全非相干的（即每一點為獨立的點光源），首先設狹縫為無限細，由衍射理論和實驗可知譜線的半寬度約為：

an=0.86

λf

，這里λ為光的波長，f為離軸拋物鏡的焦距，D時由光柵和拋物鏡D

的口徑限制的光束的直徑，當狹縫a逐漸變寬時譜線寬度的變化如圖3 所示，圖4 為狹縫寬度與光譜的分辨率R和光譜線的強度I的變化。由圖4 可見縫寬過大時實際分辨率下降，縫寬過小時出射狹縫上得到光強太小，取a=an最好。根據(jù)光學的理論知識可以知道，光柵的特性主要有：譜線的半角寬度、角色散率和光譜分辨本領。理論上它們分別為：

dθ=

Ndcosθ

Dθ=

dθm

= dλdcosθ

=mNdλ

式中N為光柵的總線數(shù)，在本實驗中N為64?1200=76800，m為所用的光的

衍射級次，本實驗中m=1。實驗中由于光學系統(tǒng)的象差和調整誤差，雜散光和噪聲的影響，加上光源的譜線由于各種效應而發(fā)生增寬，所以實際的譜線半角寬度遠遠大于理論值，因此光譜儀的實際分辨本領遠遠小于76800。 4.單色儀的接收系統(tǒng)在本實驗中使用光電倍增管，（也可以使用線陣CCD）。

實驗內容：

1. 熟悉儀器的使用，對照上圖了解單色儀主機各開關及旋鈕的作用和使用方法，學會利用測光儀和計算機測量光譜的方法。

構

測光儀正面

測光儀背面

2. 檢查單色儀的入射狹縫寬度是否合適。出射狹縫由實驗室事先調好不需檢查。 3. 利用鎢燈和主機上波長顯示器和測光儀上的數(shù)字顯示測量通過濾光片的透過

?λ=δλ

aδλ=λ2-λ1

λ=(λ2+λ1)/2

λR=

?λ

率。

4．測量汞燈的576.96nm與579.96nm兩條光譜線，并根據(jù)這兩條分立光譜線計算出單色儀的實際分辨本領R。方法：利用計算機上的“單色儀”應用程序，先設定好當前位置和積分時間，然后利用分段掃描F3測出a和b，估計出λ1和λ2的值。再利用歸峰掃描F5測出精確的λ1和λ2的值。

數(shù)據(jù)處理：

0.本實驗中用到的一些已知量：

單色儀中等效會聚透鏡的焦距f=500mm 光柵的面積64?64mm2 光柵的刻劃密度為1200線/mm

1. 分別測量無濾波片時與加濾波片時的鎢光相對光強分布曲線：

表一

波長（nm）不加濾光片時

400.6 410.3 420.2 430.2 440.2 450.3 460.3 470.2 480.3 490.2 500.4 510.3 520.2 530.2 540.2 550.3 560.2 570.4 580.2 590.3

波長（nm）加濾光片I時

400.2 410.6 420.5 430.3 440.1 450.1 460.2 470.5 480.1 490.2 500.1 510.2 520.2 530.3 540.1 550.2 560.1 570.1 580.2 590.3

不加濾光片I0

93 140 181 236 276 352 403 462 482 506 543 742 844 903 970 1003 1038 1080 1136 1162

光強

加濾光片I

68 101 134 179 226 278 335 379 433 478 519 545 1260 1230 1165 1086 984 867 742 615

600.3 610.3 620.3 630.2 640.3 650.4 660.4 670.2 680.2 690.4 700.3 710http://www.ishadingyu.com/news/55AD6DDAC5EC5D2B.html.3 720.5 730.3 740.2 750.2

600.1 610.2 620.2 630.3 640.6 650.2 660.3 670.2 680.2 690.6 700.5 710.8 720.3 730.4 740.5 750.4

1162 1175 1148 1090 1023 946 859 770 681 590 512 435 376 318 269 227

499 391 301 222 163 119 82 58 42 28 21 16 12 8 7 7

根據(jù)表一用oringin繪制曲線得波長～相對光強曲線：

又由E=h=1241.37?eV繪制能量～相對光強曲線：

1.6

1.8

2.0

2.2

2.4

2.6

2.8

3.0

3.2

E/eV

由透光率β=

繪制其透光率曲線： Iο

0.85

0.80

0.75

0.70

0.65

0.60

相關分析:

可以看出，濾光片的透過率隨入射光的波長變化而變化。波長位于中間時，透過率比較大，本次實驗中約為82%；本次實驗中，波長介于600nm和750nm之間時透過率隨波長增大明顯減小。可以用薄膜干涉來解釋：這里認為膜的折射率大于其兩側介質（空氣）的折射率，對膜的兩個表面的反射光來說，是有半波損失的。此兩束相干光若干涉相消，則可以增大透射光線的強度。光程差2nh=mλ時干涉相消（m=±1，±2，…）。對膜而言，折射率和厚度都是一定的，所以干涉級數(shù)和波長的乘積為定值。濾光片是為了選擇一個特定波長的光（記其波長為λ0）而制作的，故m是取定的`，往往取m=1。入射光波長λ=λ0+Δλ與λ0較接近時，Δλ是一小量，對干涉相消的條件影響不大，故其透射率比較穩(wěn)定；而當入射光波長

與λ0相差較大時，Δλ不可以忽略，反射光的光程差2nh不能滿足干涉相消的條件，Δλ越大，反射光的光強越大，透過率越小。

2．測量LED的相對光強譜線：

通過oringin繪制曲線有：

相對光強

1000

800

600

400

200

又由E=h=1241.37?eV得其能量～相對光強曲線：

相對光強

1000