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補償放大級失真的二極管
圖1,在發(fā)射極電路中增加一個簡單的二極管,就可獲得圖4所示的對稱波形。
圖2,這種放大器電路產(chǎn)生圖3所示的失真波形。
圖1所示電壓放大器的非線性失真比圖2所示普通放大器小。二極管D1補償NPN晶體管的固有失真。共發(fā)射極放大器的電壓增益取決于晶體管的跨導(dǎo)。雙極晶體管的跨導(dǎo)計算公式如下:
式中,e是一個電子的電荷,k是玻耳茲曼常數(shù)(約為1.38×10-23J/°K),T°C是攝氏溫度,I是發(fā)射極電流,n=e/[k(273+T°C)]。所以,跨導(dǎo)與發(fā)射極電流成正比。因此,普通共發(fā)射極放大器的瞬時電壓增益系數(shù)正比于瞬時發(fā)射極電流。結(jié)果是,輸出信號負半周期的放大倍數(shù)比正半周期大(圖3)。
圖3,Q1跨導(dǎo)的非線性導(dǎo)致這種失真波形。
圖4,圖1所示電路中的二極管產(chǎn)生有益而又變化的負反饋。
圖1所示二極管D1的動態(tài)電阻反比于瞬時發(fā)射極電流。這個動態(tài)電阻是放大器負反饋電路的一部分。二極管D1的平均電流與晶體管Q1的平均發(fā)射極電流相等。但是,當(dāng)Q1的瞬時發(fā)射極電流增大時,D1的瞬時電流就減小,而D1的瞬時動態(tài)電阻則增大;反之亦然。因此,在輸出信號的負半周期內(nèi)負反饋增強。結(jié)果是放大器的輸出信號變得比較對稱(圖4)。圖1所示電路和圖2所示電路具有相同的平均集電極電流和相同的負載電阻。圖3和圖4示出了這兩個電路的PSpice仿真結(jié)果。當(dāng)輸入采用1kHz正弦信號時,輸出信號的幅度在兩種情況下均為5Vp-p。你會看到,線性化放大器的輸出信號比較對稱。圖5示出了仿真的定量結(jié)果。由于線性化放大器輸出中的偶次諧波受到抑制,諧波失真自然就減小了。
圖5,線性化的放大器產(chǎn)生的失真不到普通放大器諧波失真的三分之一。
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